12/22/2023 0 Comments Paint.net tube oblique![]() La question de la directivité de la source est discutée pour déterminer si celle-ci à un rôle dans les configurations de réflexion d'ondes de choc considérées par la suite.Enfin, la réflexion sur trois types de parois est étudiée. Les résultats des simulations sont comparés avec des mesures en champ libre avec une bonne concordance. L'approche choisie consiste à ajouter un dépôt d'énergie initial qui correspond à la zone échauffée par le plasma de l'arc électrique. Ce type de source a été utilisée jusqu'ici pour étudier expérimentalement la réflexion d'ondes de choc en laboratoire. Le second consiste à simuler la propagation d'une onde de choc dit en N dans un tube à section droite, dont le maillage à l'intérieur du tube est déformé Une étude numérique est ensuite menée afin de déterminer une initialisation pertinente pour simuler l'onde de choc générée par un arc électrique. Le premier correspond au cas de la diffraction d'une onde acoustique linéaire par une sphère rigide. Deux cas tests sont présentés pour démontrer la robustesse de la méthode. La déformation de la paroi est modélisée via l'utilisation de coordonnées curvilignes. Dans un premier temps, les méthodes numériques employées sont décrites. Cette thèse porte ainsi sur l'étude numérique de la propagation et la réflexion d'ondes de choc acoustiques sur des parois déformées.Pour cela, un code de résolution des équations d'Euler dans le domaine temporel par méthodes de type différences finies est développé. L'utilisation d'outils numériques pour étudier ces configurations est toute indiquée car la mesure d'onde de choc en laboratoire est difficile et la simulation présente l'avantage de contrôler parfaitement la géométrie de la surface à étudier. Si ces réflexions irrégulières sont bien connues dans le cas de parois lisses, elles le sont en revanche moins pour des parois déformées. La réflexion d'ondes de choc acoustiques sur des parois lisses peut mener à des schémas de réflexions plus complexes que la réflexion de type Snell-Descartes observée classiquement en acoustique linéaire et sont ainsi difficiles à prédire analytiquement. For deflagration behind the incident shock, deflagration combustion is induced by the incident shock compression whereas detonation occurs after the shock reflection. ![]() However, only one hot spot is induced after the collision, which also develops to a reaction wave but cannot catch up with the reflected shock. For deflagration development behind the reflected shock, the wave interactions, wall surface autoignition hot spot as well as its induction of reaction shock are qualitatively similar to the mode of detonation after incident shock reflection, before the reflected shock rarefaction wave collision point. ![]() The last hot spot develops to a reaction wave and couples with the reflected shock after a DDT process, which eventually leads to detonation combustion. The other two are off the wall, respectively caused by the reflected shock rarefaction wave interaction and reaction induction in the compressed mixture. The first one occurs at the wall surface after the re-compression of the reflected shock and contact surface, which further develops to a reaction shock because of the explosion in the explosion regime. For detonation development behind the reflected shock, three autoignition hot spots are formed. Four ignition and DDT modes are observed from the studied cases, i.e., no ignition, deflagration combustion, detonation after reflected shock and deflagration behind the incident shock. Different combustion modes are investigated through considering various premixed gas equivalence ratios (0.2 to 2.0) and incident shock wave Mach numbers (1.8 to 3.2). Dynamics of ethylene autoignition and Deflagration-to-Detonation Transition (DDT) in a one-dimensional shock tube are numerically investigated using a skeletal chemistry including 10 species and 10 reactions.
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